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走进不科学 第1268节

  “磁化矢量绝对不可能影响到进动频率,超子是比核子更重的重子,敏感程度正比于质量平方。”
  “它的自旋极化矢量与磁场方向有一个不变的角度α,且进动拉莫尔频率,只可能存在一个等价纯态,而不可能出现下凹图像。”
  一旁的徐云见状,表情倒是没多少变化。
  胡宁所说的概念其实就是布洛赫球的概念,也就是量子场中一个态的演变。
  虽然如今qubit的逻辑门还没正式被归纳成一个系统,但以胡宁的能力有这些认知还是正常的。
  随后在徐云的注视下。
  胡宁再画了一个简易的三维图,说道:
  “刚才老赵(赵忠尧)在计算的时候我也跟着算了一边,发现这个异常不仅仅停留在进动频率这块。”
  “比如说我们建立一个标准的二维方阵,把i看作第零个泡利算符,则四个泡利算符i,σx,σy,σz都应该具有完备性。”
  “但实际上σy,σz都存在很严重的表征问题,甚至连正交集都没法对应本征矢。”
  “所以我怀疑……这颗粒子的内部,应该还存在某些东西——我指的不是基础结构,而是……信息。”
  “信息?”
  赵忠尧眨了眨眼,下意识道:
  “胡宁同志,你是说这颗粒子是某种信使粒子?”
  胡宁微微颔首:
  “这只是我的猜测,毕竟信使dna的概念大家可能不陌生,但信使粒子就属于完全没有发现过的情况了。”
  赵忠尧的脸色变换了好一会儿,随后忽然想到了什么,对徐云说道:
  “小韩,你已经三章……咳咳,好久没说话了,你有啥看法吗?”
  “……”
  徐云全程都在关注着众人的聊天,听到这番话后,眼中很明显的露出了一丝纠结。
  这一jio要不要踹呢……
  不过很快,他便想到了朱洪元的层子模型。
  眼下既然连夸克和4685Λ超子都被发现了,那么自己似乎也没什么好迟疑的了吧?
  于是他很快便将心中的那些顾虑抛到了脑后,深吸一口气,对赵忠尧说道:
  “赵主任,我不是粒子物理方面的专家,所以具体的理论方面我可能不太了解。”
  “不过如果仅仅是思路方面的话……我倒是有个猜想。”
  “那就是有没有一种可能,这颗超子的内部存在一种矢量的规范玻色子呢?”
  第631章 历史:飞啊飞啊飞(上)
  “……矢量的规范玻色子?”
  听到徐云的这句话。
  原本就将注意力放在徐云身上的赵忠尧等人,不由下意识的齐齐一愣,眼下浮现出了一抹茫然。
  这是啥意思?
  众所周知。
  物理学中按照大分类划分可以分出两种基本粒子,也就是所谓的费米子和玻色子。
  其中费米子是遵循费米-狄拉克统计的粒子,包括电子、质子、中子等等。
  费米子有半整数自旋,符合泡利不相容原理,即同一量子态上不能有两个或以上的费米子。
  玻色子则是遵循玻色-爱因斯坦统计的粒子,包括光子、w玻色子、z玻色子、希格斯玻色子等,它们是构成力的基本粒子。
  玻色子有整数自旋,不受泡利不相容原理的限制,多个玻色子可以处于同一量子态上。
  当然了。
  在如今这个物理学的早期时代,科学界对于这两种粒子的认知还远远没有后世那么完善。
  其中费米子的了解相对要深一点,毕竟质子中子这些微粒已经被发现有些年了,甚至直接或者间接诞生过不少诺贝尔奖。
  但玻色子就要浅很多了。
  玻色子这个概念最早由狄拉克所提出,当时他为了纪念印度物理学者萨特延德拉·纳特·玻色的贡献,便给这种粒子取了个玻色子的名字。
  这个时代对玻色子最典型的认知就是光子,然后就仅此而已了。
  没错,后续就没了。
  因此当徐云提出了【带着矢量的规范玻色子】后,赵忠尧等人非但没有丝毫恍然大悟,反倒有些懵逼。
  过了片刻。
  赵忠尧与一旁的胡宁彼此对视了一眼,略微组织了一番语言,对徐云问道:
  “小韩,你说的这矢量规范玻色子……到底是个啥意思?”
  “难道说除了矢量玻色子外,还有标量玻色子?”
  徐云朝他点了点头,肯定道:
  “没错。”
  赵忠尧顿时皱起了眉头,不过他并没有打断徐云的节奏。
  根据他过去这段与徐云打交道所积累的经验。
  徐云这人虽然经常抛出一些语不惊人死不休的概念,但这些概念无论多么超乎现有的认知,徐云都会对它们做出一个比较详尽的解释,几乎从未出现过抛概念但不给原理的情况。
  这也是为啥基地这么多专家会这么快接纳徐云的原因——搞理论的语出惊人不是啥大问题,只要能给出合理的解释就行。
  眼下这个时期仪器水平相当原始,理论学家基本上和古代的说客无异,能够驳辩说服他人的就是顶尖的纵横家。
  果不其然。
  徐云这次也没怎么卖关子,而是很快拿起笔,在纸上写下了一道公式;
  ds2=c2dt2-dx2-dy2-dz2=ημνdxμdxν。
  接着徐云在这道公式下方画了条线,对赵忠尧说道:
  “赵主任,这是一个标准的闵氏时空的线元,拥有一个rΛ4线性空间,配有号差为+2的闵氏度规ημν。”(谁能告诉我四次方搜狗怎么打……)
  “如果我们做一个假设,即单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度,您能做出so(3)群的不可约幺正表示吗?”
  “……”
  赵忠尧闻言思考的了几秒钟,很快摸了摸下巴:
  “应该可以。”
  上辈子是洛伦兹的同学应该都知道。
  自由场情景下洛伦兹变换不改变场的形式,矩阵d决定了场的变换方式,所以只要考虑群的性质就可以了。
  而w又是小群,对于有质量粒子场想要做出so(3)群的不可约幺正表示,只要考虑右边的湮灭算符就行。
  这种计算对于赵忠尧这样的大佬来说并不算什么难题,因此很快赵忠尧便写下了对应的步骤:
  “先从动量算符入手,p^=-indd……”
  “当湮灭算符作用在基态上时得到零,即a-ψa=0,因子n2nmw可以约掉……”
  “然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符,它的时间演化就是乘上eiwt相位变化……”
  十多分钟后。
  赵忠尧轻轻放下笔,露出了一道若有所思的表情:
  “咦……谐振子居然有两个解析解?”
  随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人,问道:
  “老胡,洪元同志,你们的结果呢?”
  胡宁朝他扬了扬手中的算纸:
  “我也是两个解。”
  朱洪元的答案同样简洁:
  “我也是。”
  见此情形,老郭不由眯了眯眼睛。
  他所计算的是so(1)和so(3)群的粒子数算符,虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度,但这个假设其实和现实几乎无异。
  而根据计算结果显示。
  这个模型在数学上具备两个解析解,对应的是量子所述的玻色子规范场。
  其中一个解析解对应的自旋为1,另一个解析解对应的自旋则为0。
  而自旋为零在场论中对应的便是……
  标量概念。
  这其实很好理解。
  量子场论中使用的的自然单位进行计算,真空中的光速c=约化普朗克常数n=1,时空坐标x=(x1,x2,x3,x4)=(x,y,z,it)=(x,it),偏微分算符a=(a1,a2,a3,a4)=(a/ax,a/ay,a/az,a/iat)=(a,-iat)=(▽,-ia/at)
  狭义相对论的能量动量关系式是e^2=p^2+m^2,让能量e用能量算符ia/at替换,动量p用动量算符-i▽替换,就可以得到-a^2/at^2=-▽^2+m^2,即▽^2-a^2/at^2-m^2=0
  让它两边作用在波函数Ψ上得(a^2-m^2)Ψ=0,这就是大名鼎鼎的克莱因-戈登场方程。
  算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量,即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。
  要使克莱因-戈登场方程具有洛伦兹变换的协变,即将方程(a^2-m^2)Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的(a'^2-m^2)Ψ'=0形式不变,唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了,这样的场叫标量场。
  如果让洛伦兹变换特殊一点,保持时间不变,而在空间中旋转,这样旋转后的波函数Ψ'(x',t)=exp(-is·α)Ψ(x,t)。
  这就是说在时间t不变的情况下,波函数Ψ(x,t)的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'。


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